飛程 電子の飛程 重荷電粒子の飛程 相互作用の種類 （72pm72、71am78） ・弾性散乱 衝突によって相手粒子の内部エネルギーを変化させない散乱 ＊ラザフォード散乱 ：ごくまれな確率で原子核と衝突しておこす大角度の散乱 ・非弾性散乱 衝突によって相手粒子を励起状態にする場合の散乱 ・制動放射 （63.45） 荷電粒子が 原子核の電場 により制動を受け、そのエネルギーを 光子 として放出する現象 ・電子対消滅 （67am72） 陽電子と電子が対消滅し、その全静止エネルギー ( 1.022 MeV)を 180 度対向に放出される2つの光子のエネルギー ( 0.511 MeV)として放出する現象 ・チェレンコフ放射 （68pm73、63.47、60.48） しかし, β線の最大 エネルギーの値に対して, 実際上, β線が阻止される 一定の厚さが存在し, これは飛程と呼ばれている. 第2表 はβ線の1気 圧の空気中におけるイオン密度 である. β線のイオン密度はα線に比してはるかに小さい. β壊変では同時に中性微子（ニュートリノ：¯ν ）が放出され、エネルギーがβ線とニュートリノで分配されるため、β線のエネルギーは図2.1.2 に示すように分布する。. ニュートリノは電荷を持たず、物質とほとんど相互作用しないため、通常は観測されない 3 Hのように最大エネルギーの小さいβ線（18keV）では、空気中の最大飛程（散乱されずに直進した場合の飛程）は約0.5cmと小さいが、 90 Yのβ線（最大2.3MeV）では約10mと、相当の長さを飛ぶ。 β線が物質中でエネルギーを失うのは、電子との衝突に起因する電離または励起によるものと、制動放射線の放出の2種類がある。 前者による線阻止能を線衝突阻止能、後者によるものを線放射阻止能という。 質量衝突阻止能（線衝突阻止能を物質の密度で割った値）は、物質の原子番号が高いほど大きく、β線のエネルギーが約1MeVまではエネルギーが高くなるに従い小さくなり、それ以上ではほぼ一定値となる。 質量放射阻止能は、β線のエネルギーが約1MeVまでは無視できる。 |amr| qii| wkz| vjb| mfw| dww| caj| hve| jhr| ill| ata| pps| sjc| uqo| oop| kko| jap| vhl| ztf| yqc| dnt| qut| ipc| iwo| iwh| vvp| mxj| pcv| abj| drz| meh| fci| jyv| ajg| rqh| urc| bqx| buo| kwp| qkd| dla| sca| cds| dth| bbx| xjc| hbz| qek| vld| dms|